基于傳輸線理論，本文采用傅立葉變換來推導電纜上的電壓和雷電流的頻域表達式，然后求出雷電流在電纜上的變化規律。過逆傅立葉變換在時域中連接電纜，6MM2船用電纜CEFRCE結果是：當電纜末端連接時，FR雷電電壓波形類似于雷電電流波形。纜的每個位置都有相應的雷電流和電壓波形，FR它們都上升到最大值，然后下降到最小值。電電流的幅度，電壓的幅度和衰減率在上表面的不同位置不同。于具有不同終端負載阻抗的電纜，隨著終端負載阻抗的增加，雷電流的衰減會加快。電是自然界中常見的氣象現象，雷電災害往往導致人們的生產和生活遭受嚴重災害。大多數雷電研究都集中在直接雷擊上，但是實際上，雷擊產生的電磁脈沖對各種電子設備具有顯著的間接影響[1]。
　　中國經濟的快速發展增加了社會對電力的需求，從而增加了電纜的使用，電纜經常被雷電損壞。為了使電纜更好地發揮作用，減少雷擊對正常電纜功能的影響，FR非常有必要對吹電纜的傳播過程進行研究。果要避免由于雷電流的影響而導致電纜故障，CE并確保電纜在雷電環境下仍能正常工作，則必須首先了解其傳播過程和電流傳播的規律。纜中的雷擊，6MM2船用電纜CEFR以便進一步分析感應電壓的大小和影響。變化的因素對于理解雷電流在電纜上的傳播過程非常重要。文建立了電纜分析模型，并基于傳輸線理論推導了雷電電流公式，研究了雷電擊中電纜中雷電電流的傳播和分布過程。

　　纜的連接端。通過比較三種雷電流的數學函數模型，選擇最適合表達雷電流和時間之間關系的海德勒函數模型。分析了輸電線路方程，利用復頻域方法推導了基于輸電線路理論的雷電電壓和電流。使用matlab編程獲得雷電電流在電纜上的傳播過程并進行分析。電的常用數學模型有三種，即雙指數函數模型，海德勒模型和脈沖函數模型。

　　文采用τ1=10μS，τ2=350μS，CEIo = 20kA來模擬這三個功能。[2]和[3]這三個模型的比較來看，FRCE雖然雙指數函數模型的表達式相對簡單，但積分和微分的計算相對簡單，但是α和β在表達中沒有給出明確的物理含義。且當t = 0時，雙指數函數沒有一階連續導數，因此不符合閃電的特性。計算雷電流的電磁場時，必須考慮雷電流的時間積分，因為認為雙指數函數在t = 0時沒有連續的一階導數，并且該函數模型海德勒無法積分，也沒有明顯的時間積分公式。

　　當需要計算雷電流的電磁場時，脈沖函數更為合適。其他函數模型相比，Heidler函數模型可以更好地反映雷電流與時間的關系。德勒函數更符合雷電流的發展規律。文主要研究雷電流隨時間的變化，因此選擇海德勒函數作為雷電流的數學模型。圖4可以看出，電纜上雷電流的頻域波形是單調衰減的，盡管電纜上不同位置的頻域波形不同，波形沒有很大的不同。圖5中可以看出，CE當x ＝ 0m，6MM2船用電纜CEFR即雷電流注入的初始點時，雷電流的初始振幅最大。著距雷電流注入點的距離即x的增加，6MM2船用電纜CEFR初始幅度逐漸減小。但是減少并不重要。圖6可以看出，電纜上雷電電流波形的上升沿更加陡峭，達到最大值后經過一段時間會降至最小值，這與雷電流的發展規律。纜上的不同位置具有不同的電流幅度和不同的衰減率。電注入電纜的初始點，雷電流的幅度最大，因為雷電注入的點越遠，即x增大，最大電流逐漸減小；當x = 0 m時，雷電流的下降速率在1500μS內非常快，但隨著時間的推移，下降速率逐漸減慢。7和圖8是入射電流，反射電流和線電流之間的關系圖。了更好地顯示三者之間的關系，FRCE假設入射電流的方向為正，反射電流的方向為負，因此圖中的負值是反射電流。圖7和圖8中可以看出，線電流是由入射電流和反射電流相加形成的，不同位置的入射電流和反射電流有不同的變化，因此電流會發生變化。同位置的線是不同的。圖9和10可以看出，雷電電壓的頻域中的波形單調減小，并且隨著時間的增加，電壓逐漸接近零。
　　同的位置具有不同的初始電壓幅度和不同的衰減率。著距雷電流注入點的距離越來越遠，也就是說，當x增加時，電壓的初始幅度逐漸減小，衰減率增加。電電壓的頻域波形與雷電電流的頻域波形相似。圖11可以看出，電纜的雷擊電壓達到最大值后，FR要等待一段時間才能降至最小值。電纜的末端，即x = 500 m時，雷電電壓的初始值不為零，而是-200kV。電纜的不同位置處，6MM2船用電纜CEFR最大電壓不同，衰減速度也不同：在雷電流注入的初始點，即x = 0m時，最大電壓接近900kV ;隨著距雷電注入點的距離越來越遠，隨著x的增加，最大電壓逐漸減小；當x = 0 m時，衰減速度最快，并且隨著x的增加，衰減速度逐漸降低。12和圖13是入射電壓，反射電壓和線電壓的關系圖。了更好地顯示這三個之間的關系，將入射電壓的方向設置為正，而反射電壓的方向設置為負，因此“反射電壓”圖為負。電壓是通過減去入射電壓和反射電壓而形成的；在不同的位置，FRCE入射電壓和反射電壓的變化規律是不同的，CE因此線電壓在不同的位置變化。圖13中可以看到，在電纜的末端，入射電壓的初始值為-542.5kV，這解釋了為什么線電壓的初始值小于零。

　　圖14和15可以看出，具有不同負載阻抗的電纜在電纜上具有不同的雷電流傳播過程。端子負載阻抗較高時，雷電流的最大值較大。著負載阻抗減小，最大電流值減小，但是減小幅度并不大，可以忽略不計。終端負載阻抗會影響雷電流。度沒有影響。是終端負載阻抗會影響雷電流波形的衰減速度，CE負載阻抗越高，衰減速度越快。纜在當今社會是必不可少的，但是由于其自身或外部原因，它們在使用過程中經常會出現問題，尤其是雷電對它們的危害更大。現有研究的基礎上，本文基于傳輸線理論推導了該公式，然后使用matlab軟件編程來分析雷電撞擊電纜連接端時雷電流的傳播過程。電電流波形類似于雷電電壓波形。纜上每個位置都有雷電電流和電壓的波形，6MM2船用電纜CEFR該波形首先上升到最大值，一段時間后下降到最小值。纜上的不同位置具有不同的雷電流幅度，電壓幅度和衰減率。

　　x = 0 m時，也就是說，雷電流注入電纜的初始點，雷電流和電壓的幅度最大，衰減速度為最快的。著距注入點的距離的增加，振幅逐漸減小，衰減速率變慢。端子負載阻抗不同時，電纜連接處的雷電產生的雷電流會有不同的變化：端子負載阻抗增加而雷電電流減小得更快。
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